Skip to main content
SUPERVISOR
Mansour Haghighat,Gholamreza Khosravi
منصور حقیقت (استاد راهنما) غلامرضا خسروی (استاد مشاور)
 
STUDENT
Mohsen Gholami
محسن غلامی

FACULTY - DEPARTMENT

دانشکده فیزیک
DEGREE
Master of Science (MSc)
YEAR
1389

TITLE

The Noncommutative Effect on Semileptonic Transition of B->D* l v
In this thesis we give, a brief review on noncommutative space – time (NCST) and QCD sum rule. Then we study the noncommutative (NC) effects on semileptonic transition of with three point QCD sum rule (3PSR). B meson is pseudoscalar with quark content and is vector with quark content In this transition b quark transform to c quark. The transitition amplitude consists of two parts; leptonic and hadronic parts. We know, the quarks are not free, so to describe hadronic part in ordinary space – time, four form factors are needed. To obtain the form factors, we use 3PSR method along with the noncommutative effects. For this purpose we replace the ordinary weak vertices in the transition amplitude with the NC counterpart. since is Lorentz quantity more new form factors are needed to describe the transitition amplitude in NCST. furthermore new scalars such a , appear in the theory. therefore even at the zero momentum transform, the form factors can depend on the momentum of the incoming and outgoing particles. We calculate the different branching ratios for the B meson decay in the NCST and show that the NC corrections up to the first order of is zero. We find the NC correction up to second order of and compare the obtained results with the experimental value for B decay. As a first study on the B decay in the NCST we find, the bound on the in the order of 3.82 GeV i for ( ) = . Keywords: Semileptonic Transition, Noncommutative space – time, Form Factor, transition amplitude
در این پایان¬نامه، اثر ناجابجایی بر گذار نیمه¬لپتونی بررسی شده است. چهار عامل ساخت در فضای معمولی در نظر گرفته می¬شود. برای محاسبه عامل¬های ساخت همراه با تصحیحات ناجابجایی از روش قانون جمع سه نقطه استفاده شده است. برای این کار رأس¬های برهم¬کنش ضعیف در دامنه گذار را با همتایش در فضای ناجابجایی تعویض کرده¬ایم. تصحیحات نسبت انشعابی این گذار در فضای ناجابجایی تا مرتبه اول صفر می¬شود؛ بنابراین تصحیحات تا مرتبه دوم در نظر گرفته شده است. همچنین با مقایسه با مقدار آزمایشگاهی نسبت انشعابی، مقیاس ناجابجایی82/3 به¬دست آورده¬ایم. کلمات کلیدی: گذار نیمه¬لپتونی، فضا – زمان ناجابجایی، عامل ساخت، دامنه گذار در این پایان¬نامه، اثر ناجابجایی بر گذار نیمه¬لپتونی بررسی شده است. بنابراین مختصری از فضای ناجابجایی و قانون جمع خواهیم گفت و سپس اثرات ناجابجایی را بر این گذار نیمه¬لپتونی بررسی خواهیم کرد. مزون ، شبه¬اسکالر با محتوای کوارکی و مزون برداری با محتوای کوارکی می¬باشد، که در این گذار کوارک به کوارک تبدیل می¬شود. دامنه این گذار شامل یک قسمت لپتونی و یک قسمت هادرونی است. به علت وجود نداشتن کوارک آزاد برای توصیف قسمت هادرونی چهار عامل ساخت در فضای معمولی در نظر گرفته می¬شود. برای محاسبه عامل¬های ساخت همراه با تصحیحات ناجابجایی از روش قانون جمع سه نقطه استفاده شده است. برای این کار رأس¬های برهم¬کنش ضعیف در دامنه گذار را با همتایش در فضای ناجابجایی تعویض کرده¬ایم. چون یک کمیت لورنتسی است؛ تعداد عامل-های ساخت بیشتری برای توصیف دامنه گذار در فضای ناجابجایی لازم است. علاوه بر آن، اسکالر¬های جدیدی مانند , و... در نظریه وارد می¬شوند. بنابراین حتی وقتی تکانه انتقال یافته صفر باشد، عامل¬های ساخت تابع تکانه ذرات ورودی و خروجی¬اند. تصحیحات نسبت انشعابی این گذار در فضای ناجابجایی تا مرتبه اول صفر می¬شود؛ بنابراین تصحیحات تا مرتبه دوم در نظر گرفته شده است. همچنین با مقایسه با مقدار آزمایشگاهی نسبت انشعابی 2-10×(5/0±50/5)= ( )، مقیاس ناجابجایی را 82/3 به¬دست آورده¬ایم. کلمات کلیدی: گذار نیمه¬لپتونی، فضا – زمان ناجابجایی، عامل ساخت، دامنه گذار

ارتقاء امنیت وب با وف بومی